1. ФАЗОВЫЕ ДАЛЬНОМЕРНЫЕ СИСТЕМЫ …………………………………………………4
1.1. Физические основы фазового метода измерения дальности.
Одночастотный метод ……………………………………………………………………………………4
1.2 Недостатки идеализированной схемы и способы их преодоления……………9
1.3. Многочастотный фазовый метод…………………………………………………………..14
1.4. Классификация фазовых систем …………………………………………………………..20
1.4.2 Разностно – дальномерная система …………………………………………………..22
1.4.3 Квазидальномерные системы…………………………………………………………….23
1.4.4 Стандартная система ………………………………………………………………………..24
1.4.5 Дифференциальная система ……………………………………………………………..24
1.4.6 Квазидифференциальная система……………………………………………………..25
1.4.7 Аддаптивная система ………………………………………………………………………..26
1.4.8 Фазовые разностно – дальномерные системы. Анализ погрешностей
измерений……………………………………………………………………………………………………26
1.4.8.1 Измерение на частоте биений ……………………………………………………………30
1.4.8.2 Измерение на частотах модуляции …………………………………………………….31
1.4.8.3 Точность измерений ………………………………………………………………………….32
1.4.8.4 Влияние характера распространения радиоволн на работу системы ……34
1.5 Основные сведения о радоавигационной системе «Омега»……………………35
1.5.1 Наземные опорные станции……………………………………………………………….35
1.5.2 Формат сигналов ……………………………………………………………………………….35
1.5.3 Принципы функционирования опорных станций. …………………………………38
1.5.4 Бортовая аппаратура…………………………………………………………………………41
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК ………………………………………………………………44
1. ФАЗОВЫЕ ДАЛЬНОМЕРНЫЕ СИСТЕМЫ
1.1. Физические основы фазового метода измерения дальности.
Одночастотный метод
Фазовая радиолокационная система (РЛС) измеряет дальность или угол на основе измерений фазы.
Рассмотрим сначала идеализированный случай. В свободном пространстве
имеется один единственный отражатель и фазовая РЛС (рис. 1.1). Передатчик
излучает синусоидальное немодулированное колебание частоты f0 с текущей фазой
прд = 2f0t + 0
(1.1)
Сигнал отражается от цели А (или ретранслируется ответчиком цели и поступает в приёмник (рис. 1.1,а) с фазой
прм = 2f0 (t – tR) + 0+ ,
(1.2)
где – сдвиг фазы при отражении от цели (обычно весьма близок к 180° и соответствует известному из оптики явлению «потери полволны при отражении»). В
дальнейшем мы будем полагать его известным и учтённым в начальной градуировке (что вполне доступно в наиболее важном для практики случае ретранслятора).
Главное свойство отражённого сигнала, используемое в измерениях, – его запаздывание относительно зондирующего (рис. 1.1,б ) на время tRв пути до цели А
и